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新澳门葡萄京8814水平渗透的阻力模型

编辑:www.urban-future.net 发布于:2019/12/27 8:30:33 点击量:

文章来自阻燃新澳门葡萄京8814|长丝新澳门葡萄京8814鉴于iberall阻力理论模型更适用于研究织物的渗流问题,根据其适用范围,进行新澳门葡萄京8814的水平渗流研究需作如下假设:1)新澳门葡萄京8814中的所有纤维截面均为圆形,且直径相同;2)所有纤维均随机、均匀分布于与织物平面相垂直的方向,平行于织物平面的方向没有任何纤维分布;3)流体仅在平行于新澳门葡萄京8814平面的方向运动,垂直方向不发生渗流;4)该渗流状态为层流,具有低雷诺数特征。设新澳门葡萄京8814的面密度为gμ(kg/m2),厚度为δ(m),沿流体方向新澳门葡萄京8814的长度为l(m),体积为gv(m3),纤维细度为dtn(dtex),纤维密度为fρ(kg/m3),新澳门葡萄京8814内纤维的总质量即为新澳门葡萄京8814的体积与密度的乘积,即:fggm=ρv(kg)(3.6)式中,fm—新澳门葡萄京8814内纤维的总质量,kg;gρ—新澳门葡萄京8814的密度,kg/m3。新澳门葡萄京8814的密度gρ可利用下列关系式求出:δμρgg=(kg/m3)(3.7)设新澳门葡萄京8814内所有纤维的总长度为l,则:ldmfff22=ρπ(kg)(3.8)根据纤维直径公式:43.56810=××fdtfndρ(m)(3.9)将公式(3.3)、(3.4)、(3.5)代入公式(3.2),求的新澳门葡萄京8814内所有纤维的总长度:7=×10δμdtggnvl(m)(3.10)当纤维长度远远大于纤维直径时,流体作用于新澳门葡萄京8814上的总阻力f可以看作是流体作用于每单根纤维上的力的总和,所以:70==4×δμπμ(3.11)根据navier-stokes方程所描述的流体动量守恒定律可知,沿流体流动方向,单位长度上的压力变化为压力梯度。于是,单位体积内新澳门葡萄京8814单位长度上的压力梯度就等于流体作用于该新澳门葡萄京8814单位体积内所有纤维上的总阻力,即:lvfpgδ=(3.12)式中,δp—新澳门葡萄京8814上下两侧的水压差,n/m2。于是,8δ=××1.256×10dtgonlvpμμδ(3.13)根据流体力学的基本公式:δp=ρgδh,可得:8δ=×1.256×10dtgonvglhμρμδ(3.14)式中,δh—新澳门葡萄京8814上下两侧的水位差,m。上世纪50年代英国学者cannan[52]通过研究多孔介质中气体的流动,得出流体在织物内孔隙中的平均速度大约为其表观流速的2倍,即0v和v之间的关系为:vvo=2(3.15)结合水平渗透系数的表达式:hvlkδ=,整理可得:75.63010=××gdtgnkμμρδ(cm/s)(3.16)式中,ρ—流体的密度,kg/m3;g—重力加速度,n/kg;δ—新澳门葡萄京8814的厚度,m;μ—流体的粘度系数,pas;dtn—新澳门葡萄京8814中纤维的细度,dtex;gμ—新澳门葡萄京8814的面密度;kg/m2。文章来自新澳门葡萄京8814|长丝新澳门葡萄京8814


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